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\geometry{left=4.5cm,right=-1cm,headsep=0.3cm,footskip=0.5cm,top=5.5cm,bottom=-0.5cm}

\begin{document}

\element{mecanique}{
\begin{question}{coincident}
    Définir le point coïncident.
  \AMCOpen{lines=3}{\wrongchoice[F]{f}\scoring{0}\correctchoice[J]{j}\scoring{2}}
  \end{question}
  
  \begin{question}{pesanteur}
  Donner la définition du poids.
  \AMCOpen{lines=3}{\wrongchoice[F]{f}\scoring{0}\correctchoice[J]{j}\scoring{2}}
\end{question}

\begin{questionmult}{entrainement2}
  La force d'inertie d'entraînement dans un référentiel en rotation uniforme à $\omega$ autour d'un axe fixe $Oz$ possède les propriétés suivantes  :
  \begin{multicols}{2}
  \begin{reponses}
   \bonne{Elle s'écrit : $m\omega^2\vect{HM}$. $H$, projeté de $M$ sur l'axe de rotation.}
   \mauvaise{Elle est centrifuge.}
   \bonne{Elle est axifuge.}
   \mauvaise{C'est une force qui ne se ressent que dans des référentiels en rotation.}
  \end{reponses}
  \end{multicols}
\end{questionmult}

\begin{questionmult}{potentiel}
  
  On considère un point matériel se déplaçant sur une sphère et repéré par ses coordonnées sphériques $(r,\theta,\varphi)$. On étudie son mouvement dans un référentiel en rotation à $\omega$ uniforme autour de l'axe vertical ascendant $Oz$. l'énergie potentielle associée à la force d'inertie d'entraînement est :
  \begin{reponses}
   \bonne{$E_p=-\inv{2}\omega^2(HM)^2+Cte$ $H$ projeté de $M$ sur $Oz$}
   \mauvaise{$E_p=\inv{2}\omega^2r^2+Cte$}
   \mauvaise{$E_p=\inv{2}\omega^2r^2$}
   \mauvaise{D'autant plus grande que le point $M$ s'éloigne de l'axe de rotation.}
  \end{reponses}
\end{questionmult}

}

\element{champ_electro}{

\begin{question}{permittivite}
    La permittivité du vide $\epsilon_0$ vaut :
    \begin{reponseshoriz}
      \mauvaise{$8,85.10^{-12}\U{H.m^{-1}}$}
      \bonne{$8,85.10^{-12}\U{F.m^{-1}}$}
      \mauvaise{$6,1.10^{-11}\U{F.m^{-1}}$}
      \mauvaise{$8,85.10^{-12}\U{usi}$}
    \end{reponseshoriz}
  \end{question}
  
  \begin{question}{symetrie2}
Soit $(O,x,y,z)$ un repère de l'espace dans lequel existe une distribution de charge. Si $(O,x,z)$ est un plan d'antisymétrie de la distribution de charge :
\begin{reponses}
 \bonne{Le champ est pair selon la variable $y$.}
 \mauvaise{Le champ est impair selon la variable $y$.}
 \mauvaise{Le champ est invariant par translation selon $y$.}
 \mauvaise{Le champ est indépendant de $x$ et $z$.}
\end{reponses}
\end{question}

 \begin{question}{relation_EV}
  Donner la circulation de $\vectE$, le lien entre $\vectE$ et $V$, le rotationnel de $\vectE$.
  \AMCOpen{lines=3}{\wrongchoice[F]{f}\scoring{0}\correctchoice[J]{j}\scoring{2}}
\end{question}
  

\begin{question}{Gauss2}
   Le théorème de Gauss pour la gravitation est :
  \begin{reponses}
   \bonne{$\OIInt{}{}\vect{G}.\dS=-4\pi Gm_{int}$}
   \mauvaise{$\OIInt{}{}\vect{G}.\dS=4\pi Gm_{int}$}
   \mauvaise{$\OIInt{}{}\vect{G}.\dS=\f{m_{int}}{4\pi G}$}
   \mauvaise{$\OIInt{}{}\vect{G}.\dS=-\f{m_{int}}{4\pi G}$}
  \end{reponses}
\end{question}

\begin{question}{decroissancechamp}
Le champ électrique produit par un dipôle, orienté suivant l'axe $z$ en coordonnées sphériques $(r,\theta, \varphi)$ est :
\begin{reponses}
 \bonne{Décroissant en $\f{1}{r^3}$}
 \mauvaise{Indépendant de l'angle $\theta$}
 \mauvaise{Décroissant en $\f{1}{r}$}
 \mauvaise{Contenu dans le plan médiateur du dipôle pour les points appartenant à ce plan.}
\end{reponses}
\end{question}

}

\element{champ_magneto}{


\begin{question}{joule}
   La puissance volumique dissipée par effet Joule est :
     % \begin{multicols}{4}
      \begin{reponseshoriz}
       \bonne{$\mathcal{P}=\vectj.\vectE$}
       \mauvaise{$\mathcal{P}=\vectj \wedge \vectE$}
       \mauvaise{Due au champ magnétique.}
      \end{reponseshoriz}
       %\end{multicols}
     \end{question}
     
     
\begin{question}{symetriemag}
   Le champ magnétique est :
   \begin{reponses}
   \bonne{Orthogonal aux plans de symétrie de la distribution de courant.}
   \mauvaise{Orthogonal aux plans d'antisymétrie de la distribution de courant.}
    \end{reponses}
\end{question}



 \begin{question}{Ampere}
   Énoncer le théorème d'Ampère.
   \AMCOpen{lines=3}{\wrongchoice[F]{f}\scoring{0}\correctchoice[J]{j}\scoring{2}}
 \end{question}
 
}

 \element{Maxwell}{
 \begin{question}{eqmax}
   
    Énoncer les quatre équations de Maxwell sous forme intégrale et locale avec leur nom.
   \AMCOpen{lines=3}{\wrongchoice[F]{f}\scoring{0}\correctchoice[J]{j}\scoring{2}}
 \end{question}
 \begin{question}{conschar}
   
   La conservation de la charge s'écrit :
   \begin{multicols}{3}
   \begin{reponses}
    \mauvaise{$\div \vectj=0$}
    \bonne{$\Dpt{\rho}+\div{\vectj}=0$}
    \mauvaise{$\Dpt{\rho}+\div{\vectE}=0$}
   \end{reponses}
   \end{multicols}
 \end{question}
  
 \begin{questionmult}{arqs}
   
   Dans le cadre de l'ARQS :
   \begin{reponses}
    \bonne{On néglige la propagation des ondes électromagnétiques.}
    \bonne{$L \ll c\tau$ avec $L$ la distance entre la source et le point $M$ étudié et $\tau$ le temps caractéristique d'évolution de la source.}
    \bonne{Si elle est magnétique les équations de Maxwell associées à $\vectB$ s'écrivent comme en statique.}
    \mauvaise{La loi des \noeuds n'est pas vérifiée.}
   \end{reponses}
 \end{questionmult}
 
 \begin{question}{energie}
   
  L'énergie électromagnétique volumique s'écrit :
  \begin{multicols}{3}
   \begin{reponses}
   
    \mauvaise{$u_{em}=\inv{2}\mu_0 B^2+\inv{2}\f{E^2}{\epsilon_0}$}
    \bonne{$u_{em}=\inv{2\mu_0}B^2+\inv{2}\epsilon_0 E^2$}
    \mauvaise{$u_{em}=\inv{2\mu_0}B+\inv{2}\epsilon_0 E$}
    
   \end{reponses}
   \end{multicols}
 \end{question}
  
 \begin{questionmult}{poynting}
   
   Le vecteur de Poynting est :
   \begin{reponseshoriz}
    \mauvaise{$\vect{\Pi}=\mu_0\vectE\wedge \vectB$}
    \bonne{$\vect{\Pi}=\f{\vectE\wedge \vectB}{\mu_0}$}
    \mauvaise{$\vect{\Pi}=\f{\vectB\wedge \vectE}{\mu_0}$}
    \mauvaise{$\vect{\Pi}=\f{\vectE\wedge \vectB}{\epsilon_0}$}
    \bonne{un vecteur qui permet de quantifier le flux de puissance électromagnétique à travers une surface.}
   \end{reponseshoriz}
 \end{questionmult}
 
 \begin{question}{conservation}
   Énoncer la loi locale de conservation de l'énergie électromagnétique :
   \AMCOpen{lines=3}{\wrongchoice[F]{f}\scoring{0}\correctchoice[J]{j}\scoring{2}}
 \end{question}
 
 }   
\exemplaire{10}{
%%% debut de l’en-tête des copies :
\noindent{\bf QCM  \hfill }
\vspace*{.5cm}
\begin{minipage}{.4\linewidth}
\centering\large\bf QCM révision septembre-octobre\\ 
 du 08/11/2021
\end{minipage}



\em
Durée : 15 min.
Aucun document n'est autorisé.

L'usage de la calculatrice est interdit.

Les questions faisant apparaître le symbole \multiSymbole{} peuvent présenter zéro, une ou plusieurs bonnes réponses. Les autres ont une unique bonne réponse.

\textbf{Le document réponse est à la fin du sujet.}

%%% fin de l’en-tête




\melangegroupe{mecanique}
\restituegroupe{mecanique}

  \melangegroupe{champ_electro}
  \restituegroupe{champ_electro}
% 
 \melangegroupe{champ_magneto}
 \restituegroupe{champ_magneto}
% 
   \melangegroupe{Maxwell}
   \restituegroupe{Maxwell}
%   
  %\melangegroupe{conducteur}
  % \restituegroupe{conducteur}
% % 
% \melangegroupe{magnetisme}
 %\restituegroupe{magnetisme}

% 
 %\melangegroupe{dipolemag}
 %\restituegroupe{dipolemag}
% 
% \melangegroupe{Maxwell}
% \restituegroupe{Maxwell}

\clearpage

%\AMCaddpagesto{3} 

\AMCdebutFormulaire 

%%% début de l'en-tête de la feuille de réponses

{\large\bf Feuille de réponses :}

\hfill \champnom{\fbox{
\begin{minipage}{.5\linewidth}

     Nom et prénom :

     

\vspace*{.5cm}\dotfill

\vspace*{1mm}

\end{minipage}
  


}}





\bf\em Les réponses aux questions sont à donner exclusivement sur cette feuille : les réponses données sur les feuilles précédentes ne seront pas prises en compte.
La réponse doit être donnée en noircissant la ou les bonnes réponses.



%%% fin de l'en-tête de la feuille de réponses

\formulaire 

% \AMCaddpagesto{5}

}




\end{document}

